26.9 . Predmet se nalazi na udaljenosti od 20 cm od sabirne leće sa žižnom daljinom od 15 cm. Pronađite udaljenost (u cm) od slike do sočiva.

Clue

Nanesite formulu za tanka sočiva. Imajte na umu da je udaljenost od subjekta do objektiva veća od žižne daljine.

Odgovori

 26.10 . Žižna daljina sabirnog sočiva je 20 cm Nađite udaljenost (u cm) od predmeta do prednjeg fokusa sočiva ako se ekran na kojem se dobija jasna slika objekta nalazi na udaljenosti od 40 cm od zadnji fokus sočiva.

Clue

Morat ćete pronaći udaljenost od objekta do sočiva, zatim razliku između pronađene udaljenosti i žižne daljine. Slika je važeća.

Odgovori

 26.11 . Udaljenost od objekta do konvergentne leće je 1,5 puta veća od žižne daljine. Koliko puta je veća od žižne daljine, udaljenost od slike do sočiva?

Clue

Izrazite udaljenost od sočiva do slike u žarišnim daljinama, a zatim omjer pronađene udaljenosti i žižne daljine.

Odgovori

 26.12 . Konvergentno sočivo sa žižnom daljinom od 10 cm formira virtuelnu sliku na udaljenosti od 15 cm od sočiva. Koliko je (u cm) objekt udaljen od ove slike?

Clue

Pronađite udaljenost od objekta do sočiva, a zatim modul razlike između pronađene udaljenosti i udaljenosti od sočiva do slike.

Odgovori

 26.13 . Konvergentno sočivo proizvodi sliku nekog objekta na ekranu. Visina slike je 9 cm Ostavljajući ekran i objekat nepomični, sočivo je pomereno na ekran i dobija se druga jasna slika visine 4 cm. Odrediti visinu (u cm) objekta.

Clue

U prvom slučaju sočivo je davalo uvećanu stvarnu sliku, au drugom smanjenu stvarnu sliku. Napravite sistem od dvije jednačine. Obratite pažnju na reverzibilnost situacije.

Odgovori

 26.14 . Na kojoj udaljenosti d od sabirne leće, čija je žižna daljina F = 60 cm, predmet treba postaviti tako da se njegova stvarna slika smanji za k = 2 puta?

Clue

Iskoristite činjenicu da je f/d = 1/2.

Odgovori

 26.15 . Predmet se nalazi na udaljenosti d = 5 cm od sabirne leće žižne daljine F = 10 cm Na kojoj udaljenosti L od objekta je njegova slika?

Clue

Odgovori

L = 5 cm, slika je imaginarna.

 26.16 . Na kojoj udaljenosti f od sabirne leće žižne daljine F = 20 cm će se dobiti slika objekta ako je sam predmet udaljen d = 15 cm od sočiva?

Clue

Objektiv daje virtuelno uvećanu sliku.

Odgovori

F = 4,5 cm.

 26.17 . Koristeći konvergentno sočivo sa žižnom daljinom F = 6 cm, dobija se virtuelna slika objekta na udaljenosti x = 18 cm od sočiva. Na kojoj udaljenosti d od sočiva je predmet postavljen?

Clue

Objektiv daje virtuelno uvećanu sliku.

Odgovori

D = 4,5 cm.

 26.18 . Kolika je žižna daljina F konvergentnog sočiva koje daje virtuelnu sliku objekta postavljenog ispred njega na udaljenosti d = 40 cm? Udaljenost od sočiva do slike x = 1,2 m.

Clue

Objektiv daje virtuelno uvećanu sliku.

Odgovori

 26.19 . Odredite žižnu daljinu F i optičku snagu D sočiva, ako je poznato da se slika objekta koji se nalazi na udaljenosti d = 30 cm od sočiva dobija na drugoj strani sočiva na istoj udaljenosti od sočiva .

Clue

Situacija je moguća za slučaj lokacije objekta u dvostrukom fokusu.

Odgovori

F = 0,15 m; D = 6,7 dioptrija.

 26.20 . Udaljenost između sijalice koja se nalazi na glavnoj optičkoj osi sabirnog sočiva i njene slike je L = 53 cm. Udaljenost od sijalice do sočiva je d = 30 cm. Odrediti žižnu daljinu F i optičku snagu D sočiva.

Clue

Prema uslovu zadatka, L = f + d.

Odgovori

F = 0,13 m; D = 7,68 dioptrija.

 26.21 . Na kojoj udaljenosti d o se predmet mora postaviti od konvergentne leće žižne daljine F tako da je udaljenost od objekta do njegove stvarne slike najmanja?

Clue

Izrazite d o kao funkciju udaljenosti od sočiva do slike i ispitajte za minimum.

Odgovori

 26.22 . Udaljenost od osvijetljenog objekta do ekrana je L = 100 cm. Sočivo postavljeno između njih daje jasnu sliku objekta na ekranu u dvije pozicije, udaljenost između kojih je S = 20 cm. Odredite žižnu daljinu F od sočivo.

Clue

Prema uslovu zadatka, L = f + d. Napravite sistem od dvije jednačine. U oba slučaja slika je važeća.

Odgovori

 26.23 . Sočivo postavljeno između objekta i ekrana može se kretati duž glavne optičke ose. Daje dvije različite slike objekta na ekranu: jedna je visina h 1 = 10 mm, druga je visina h 2 = 90 mm. Odredite visinu h objekta ako se udaljenost između objekta i ekrana ne promijeni.

Clue

Odgovori

 26.24 . Predmet se nalazi na udaljenosti L = 90 cm od ekrana. Između predmeta i ekrana se postavlja sočivo i na jednom položaju sočiva na ekranu dobija se uvećana slika objekta, na drugom smanjena slika. Kolika je žižna daljina F sočiva ako su linearne dimenzije prve slike k = 4 puta veće od one druge?

Clue

Iskoristite reverzibilnost svjetlosnog snopa.

Odgovori

 26.25 . Izvor svjetlosti i ekran su na udaljenosti a jedan od drugog. Tanko konvergentno sočivo sa žižnom daljinom F stvara pravu sliku na ekranu u dva svoja položaja. Odredite udaljenost L između ova dva položaja sočiva.

Clue

Iskoristite reverzibilnost svjetlosnog snopa.

Odgovori

L = (a 2 − 4aF)½

 26.26 . Predmet u obliku segmenta dužine h nalazi se duž optičke ose sabirne leće žižne daljine F. Sredina segmenta se nalazi na udaljenosti a od sočiva, što daje stvarnu sliku svih tačaka objekat. Odredite uzdužno povećanje k subjekta.

Clue

Morat ćete pronaći dimenzije slike kao razliku između udaljenosti između slika krajeva predmeta do sočiva, a zatim omjer prema dimenzijama objekta.

Odgovori

K = 4F 2 /(4(a - F) 2 - h 2 ); a > F + h/2.

 26.27 . Tačkasti izvor svjetlosti S nalazi se na glavnoj optičkoj osi sabirnog sočiva. Udaljenost od izvora do njegove slike je L, udaljenost od izvora do najbližeg fokusa sočiva je a. Odredite žižnu daljinu sočiva F i udaljenost d od izvora S do sočiva.

"Zakon refleksije svjetlosti" - U homogenom prozirnom mediju, svjetlost se širi pravolinijski. Upadni ugao jednak je uglu refleksije. Ravnomjernost širenja svjetlosti u homogenom mediju objašnjava nastanak senki i polusenke. Zakoni refleksije svjetlosti. Izvori svjetlosti. Izvori svjetlosti se dijele na prirodne i umjetne.

"Refleksija svjetlosti" - Prvi zakon geometrijske optike kaže da se svjetlost u homogenom mediju širi pravolinijski. 5. Zakoni refleksije. 4. Glavni zraci i linije koje se koriste za grafički prikaz refleksije svjetlosti. Manifestacija pravolinijskog širenja svjetlosti je formiranje sjene. Pomračenje Sunca. Ravno ogledalo.

"Refrakcija svjetlosti fizike" - Fenomen totalne refleksije svjetlosti. Ako je n>1, tada je ugao prelamanja manji od upadnog ugla. n = 300.000 / 225.000 = 1,33. Apsolutni i relativni indeksi prelamanja. Indeks loma vode. N 2.1 je relativni indeks prelamanja drugog medija u odnosu na prvi. Plan predstavljanja novog materijala:

"Refrakcija svetlosti" - Vidljiva svetlost - elektromagnetno zračenje sa talasnim dužinama? 380-760 nm (ljubičasta do crvena). Light. Lokus svih takvih žarišta nehomocentričnih snopova naziva se kaustični. Svjetlosni snop. Tek u XI veku. pojavila su se nama poznata staklena ogledala. Homocentrični snopovi. Tok svjetlosnih zraka Svjetlosni zraci i Fermatov princip.

"Interferencija i difrakcija" - Fresnel je kombinovao Huygensov princip sa idejom sekundarne interferencije talasa. Upotreba smetnji. Osvetljenje optike. Crveni prstenovi imaju maksimalni radijus. Interferencija svjetlosti u tankim filmovima. Difrakcija od raznih prepreka: Hajgensov princip: Ako postoji neparan broj polutalasa, onda se primećuje maksimum (svetla tačka).

"Polarizacija svjetlosti" - Proučiti teorijski dio problema. Provedite istraživanje. Svetlosni talas. Elektromagnetski talasi u opsegu frekvencija koje percipira ljudsko oko (4,0 1014-7,5 1014 Hz). polarizacija svetlosti. 1. Šta je polarizator? 3. Kako radi polarizator. Svjetlosni val je elektromagnetski talas u vidljivom opsegu talasnih dužina.

U ovoj temi ima ukupno 15 prezentacija

3. a > 2f. U ovom slučaju iz formule sočiva slijedi da b< 2f (почему?). Линейное увеличение линзы будет меньше единицы изображение действительное, перевёрнутое, уменьшенное (рис. 4.44 ).

Ova situacija je uobičajena za mnoge optički uređaji: kamere, dvogledi, teleskopi jednom riječju, oni u kojima se dobijaju slike udaljenih objekata. Kako se predmet udaljava od sočiva, njegova slika se smanjuje u veličini i približava se fokalnoj ravni.

U potpunosti smo završili razmatranje prvog slučaja a > f. Pređimo na drugi slučaj. Neće više biti tako velika.

4.6.3 Konvergentno sočivo: virtuelna slika tačke

Drugi slučaj: a< f. Точечный источник света S расположен между линзой и фокальной плоскостью (рис. 4.45 ).

Rice. 4.45. Slučaj a< f: мнимое изображение точки

Uz zrak SO, koji ide bez prelamanja, ponovo razmatramo proizvoljni zrak SX. Međutim, sada se na izlazu sočiva proizvode dva divergentna snopa OE i XP. Naše oko će nastaviti ove zrake sve dok se ne ukrste u tački S0.

Teorema slike kaže da će tačka S0 biti ista za sve zrake SX koje dolaze iz tačke S. To ćemo ponovo dokazati koristeći tri para sličnih trokuta:

SAO S0 A0 O; SXS0 OP S0 ; SXK OP F:

Označavajući sa b ponovo udaljenost od S0 do sočiva, imamo odgovarajući lanac jednakosti (to možete već lako shvatiti):

Vrijednost b ne zavisi od zraka SX, što dokazuje teorem o slici za naš slučaj a< f. Итак, S0 мнимое изображение источника S.

Ako tačka S ne leži na glavnoj optičkoj osi, tada je za konstruisanje slike S0 najpogodnije uzeti snop koji prolazi kroz optički centar i snop paralelan glavnoj optičkoj osi (slika 4.46).

Rice. 4.46. Izgradnja slike tačke S koja ne leži na glavnoj optičkoj osi

Pa, ako točka S leži na glavnoj optičkoj osi, onda nema kuda ići, morat ćete se zadovoljiti snopom koji koso pada na sočivo (slika 4.47).

Rice. 4.47. Izgradnja slike tačke S koja leži na glavnoj optičkoj osi

Relacija (4.14 ) nas dovodi do varijante formule sočiva za razmatrani slučaj a< f. Сначала переписываем это соотношение в виде:

1 a b = f a ;

a zatim podijelite obje strane rezultirajuće jednakosti sa a:

Upoređujući (4.12) i (4.16), vidimo malu razliku: pojmu 1=b prethodi znak plus ako je slika stvarna i znak minus ako je slika imaginarna.

Vrijednost b, izračunata po formuli (4.15), također ne zavisi od udaljenosti SA između tačke S i glavne optičke ose. Kao što je gore navedeno (zapamtite rezonovanje sa tačkom M), to znači da će slika segmenta SA na slici 4.47 biti segment S0 A0 .

4.6.4 Konvergentno sočivo: virtuelna slika objekta

S obzirom na to, lako gradimo sliku objekta koji se nalazi između sočiva i fokalne ravni (slika 4.48). Ispada zamišljeno, direktno i uvećano.

Rice. 4.48. a< f: изображение мнимое, прямое, увеличенное

Takvu sliku vidite kada pogledate mali predmet u povećalu.

Slučaj a< f полностью разобран. Как видите, он качественно отличается от нашего первого случая a >f. To nije iznenađujuće jer između njih leži srednji ¾katastrofalan¿ slučaj a = f.

4.6.5 Konvergentno sočivo: objekat u fokalnoj ravni

Srednji slučaj: a = f. Izvor svjetlosti S nalazi se u fokalnoj ravni sočiva (slika 4.49).

Kao što se sećamo iz prethodnog odeljka, zraci paralelnog snopa, nakon prelamanja u konvergentnom sočivu, presecaće se u žižnoj ravni, naime, u glavnom fokusu ako je snop upada okomito na sočivo, i u sekundarnom fokusu ako snop pada koso. Koristeći reverzibilnost putanje zraka, zaključujemo da

Rice. 4.49. a = f: nema slike

svi zraci izvora S koji se nalazi u fokalnoj ravni, nakon izlaska iz sočiva, ići će paralelno jedan s drugim.

Gdje je slika tačke S? Nema slika. Međutim, niko nam ne brani da pretpostavimo da se paralelne zrake sijeku u beskonačno udaljenoj tački. Tada teorema o slici ostaje važeća i u ovom slučaju slika S0 je beskonačna.

Shodno tome, ako je objekat u potpunosti lociran u fokalnoj ravni, slika ovog objekta će biti u beskonačnosti (ili će, što je isto, biti odsutna).

Dakle, u potpunosti smo razmotrili konstrukciju slika u konvergentnom sočivu.

4.6.6 Konvergentno sočivo: virtuelna slika tačke

Srećom, ne postoji takva raznolikost situacija kao za konvergentno sočivo. Priroda slike ne zavisi od toga koliko je objekat udaljen od divergentnog sočiva, tako da će ovde biti samo jedan slučaj.

Ponovo uzimamo zrak SO i proizvoljni zrak SX (slika 4.50). Na izlazu iz sočiva imamo dva divergentna snopa OE i XY koje naše oko gradi do sjecišta u tački S0.

Rice. 4.50. Virtuelna slika tačke S u divergentnom sočivu

Opet moramo dokazati teorem o slici da će tačka S0 biti ista za sve zrake SX. Djelujemo uz pomoć ista tri para sličnih trokuta:

Vrijednost b ne zavisi od zraka SX, pa se produžeci svih prelomljenih zraka XY sijeku u tački S0 na imaginarnoj slici tačke S. Teorema o slici je time u potpunosti dokazana.

Podsjetimo da smo za konvergentno sočivo dobili slične formule (4.11 ) i (4.15 ). U slučaju a = f, njihov nazivnik je nestao (slika je otišla u beskonačnost), pa je stoga ovaj slučaj razlikovao fundamentalno različite situacije a > f i a< f.

Ali za formulu (4.18) nazivnik ne nestaje ni za jedno a. Dakle, za divergentno sočivo ne postoje kvalitativno različite situacije lokacije izvora; ovdje, kao što smo već rekli, postoji samo jedna.

Ako tačka S ne leži na glavnoj optičkoj osi, tada su dva snopa pogodna za konstruisanje njene slike: jedan prolazi kroz optički centar, drugi je paralelan sa glavnom optičkom osom (slika 4.51).

Rice. 4.51. Izgradnja slike tačke S koja ne leži na glavnoj optičkoj osi

Ako tačka S leži na glavnoj optičkoj osi, onda se drugi snop mora uzeti proizvoljno (slika 4.52).

Rice. 4.52. Izgradnja slike tačke S koja leži na glavnoj optičkoj osi

Relacija (4.18) daje nam još jednu varijantu formule sočiva. Hajde da prvo prepišemo:

"Fizika Odraz svjetlosti" - Napredak lekcije. Da bismo riješili problem, okrećemo se iskustvu. Pronađite uglove prelamanja. Razmotrimo tok zraka usmjerenih iz vode u zrak. a. Prijedlozi: brojite s većom preciznošću; uzeti u obzir indeks prelamanja zraka. Dato: n1= 1,33 n2= 1,00029 1 ?= ​​300 ?= 450 ?= 500 ?-? 90. Formiranje senke i polusenke, pomračenje Sunca i Meseca.

"Difrakcija" - Fresnel je isključio mogućnost pojave. Razmotrimo sada difrakciju detaljnije. Danas: četvrtak, 25. avgust 2011 7.1. Rice. 7.4. Sadržaj predavanja: U centru je svijetla tačka. pojačavajuće smetnje (slika 7.1). Imajte na umu da postoje svijetle i tamne trake izvan sjene.

"Prelamanje svetlosti" - Iz čega možemo zaključiti da su Rimljani doneli ogledala u Nemačku. svjetlosne karakteristike. Tok svjetlosnih zraka Svjetlosni zraci i Fermatov princip. Izum ogledala. Skup obližnjih svetlosnih zraka može se smatrati snopom svetlosti. Pitanja. Na foliju je izlivena živa koja je formirala amalgam sa limom.

"Zakon refleksije svjetlosti" - Sadržaj. Ravnomjernost širenja svjetlosti u homogenom mediju objašnjava nastanak senki i polusenke. Zakoni refleksije svjetlosti. Izvori svjetlosti. svetlosne pojave. Snop koji prati putanju reflektovanog snopa tada se reflektuje duž putanje upadnog snopa. Zraka je linija koja označava smjer svjetlosne energije. Izvori svjetlosti se dijele na prirodne i umjetne.

"Sočiva fizike 11. razred" - Oprema: sabirno sočivo, divergentno sočivo, lampa, paravan, lenjir, paravan, KP i ID. Vrsta lekcije: kombinovana. Objektivi. F 2F 2F F. Zamišljena slika, uspravna, uvećana d 2F. Vrste sočiva prozirno tijelo omeđeno sfernim površinama. Plan časa: "NASTAVA FIZIKE"

"Odbijanje i prelamanje svjetlosti" - Euklid (III vek pne) - starogrčki naučnik. Da li je moguće napraviti kapu nevidljivu? Euclid. totalna unutrašnja refleksija. Svetlosni vodič. (Veza na eksperiment "Staklo - zračni snop kursa"). S=300 000 km/s - brzina svjetlosti u vakuumu V - brzina svjetlosti u mediju. indeks prelamanja. Euklid je osnivač geometrijske optike.

U ovoj temi ima ukupno 15 prezentacija